光子対を発生させ、偏光板を様々な角度$\theta, \theta', \phi, \phi'$で設置して測定を行う。$S = ab + a'b + ab' - a'b'$ という量を定義する。ただし、$a, a'$ は測定Aの結果、$b, b'$ は測定Bの結果であり、それぞれ$\pm 1$の値を取る。 $S$ の平均値$\langle S \rangle$が$ -2 \leq \langle S \rangle \leq 2$の範囲を超え、$\langle A(\theta)B(\phi)\rangle = -\cos 2(\theta - \phi)$に従うことが確認されているとき、$|\langle S \rangle|$ の最大値を実現する$(\theta, \theta', \phi, \phi')$の組を一つ求める。

応用数学量子力学偏光最大値三角関数内積
2025/5/11
以下に、問題の解答を示します。

1. 問題の内容

光子対を発生させ、偏光板を様々な角度θ,θ,ϕ,ϕ\theta, \theta', \phi, \phi'で設置して測定を行う。S=ab+ab+ababS = ab + a'b + ab' - a'b' という量を定義する。ただし、a,aa, a' は測定Aの結果、b,bb, b' は測定Bの結果であり、それぞれ±1\pm 1の値を取る。
SS の平均値S\langle S \rangle2S2 -2 \leq \langle S \rangle \leq 2の範囲を超え、A(θ)B(ϕ)=cos2(θϕ)\langle A(\theta)B(\phi)\rangle = -\cos 2(\theta - \phi)に従うことが確認されているとき、S|\langle S \rangle| の最大値を実現する(θ,θ,ϕ,ϕ)(\theta, \theta', \phi, \phi')の組を一つ求める。

2. 解き方の手順

S=ab+ab+ababS = ab + a'b + ab' - a'b' より、S=ab+ab+abab\langle S \rangle = \langle ab \rangle + \langle a'b \rangle + \langle ab' \rangle - \langle a'b' \rangle となる。
A(θ)B(ϕ)=cos2(θϕ)\langle A(\theta)B(\phi)\rangle = -\cos 2(\theta - \phi)の関係を用いると、
S=cos2(θϕ)cos2(θϕ)cos2(θϕ)+cos2(θϕ)\langle S \rangle = -\cos 2(\theta - \phi) - \cos 2(\theta' - \phi) - \cos 2(\theta - \phi') + \cos 2(\theta' - \phi') となる。
S|\langle S \rangle|を最大化するには、S\langle S \rangleまたはS-\langle S \rangleを最大化すればよい。
S=[cos2(θϕ)+cos2(θϕ)+cos2(θϕ)cos2(θϕ)]\langle S \rangle = -[\cos 2(\theta - \phi) + \cos 2(\theta' - \phi) + \cos 2(\theta - \phi') - \cos 2(\theta' - \phi')] を最大化する場合を考える。
θϕ=α,θϕ=β,θϕ=γ,θϕ=δ\theta - \phi = \alpha, \theta' - \phi = \beta, \theta - \phi' = \gamma, \theta' - \phi' = \delta とおくと、
S=[cos2α+cos2β+cos2γcos2δ]\langle S \rangle = -[\cos 2\alpha + \cos 2\beta + \cos 2\gamma - \cos 2\delta] となる。
S\langle S \rangleを最大化するためには、cos2α,cos2β,cos2γ\cos 2\alpha, \cos 2\beta, \cos 2\gammaを最小化し、cos2δ\cos 2\deltaを最大化すればよい。
cos2α=cos2β=cos2γ=1\cos 2\alpha = \cos 2\beta = \cos 2\gamma = -1 となるように α,β,γ\alpha, \beta, \gamma を選び、cos2δ=1\cos 2\delta = 1となるように δ\delta を選ぶ。
このとき、 2α=2β=2γ=π2\alpha = 2\beta = 2\gamma = \pi (mod 2π2\pi), 2δ=02\delta = 0 (mod 2π2\pi) となる。
つまり、α=β=γ=π/2\alpha = \beta = \gamma = \pi/2 (mod π\pi), δ=0\delta = 0 (mod π\pi) となる。
θϕ=π/4,θϕ=3π/4,θϕ=3π/4,θϕ=5π/4\theta - \phi = \pi/4, \theta' - \phi = 3\pi/4, \theta - \phi' = 3\pi/4, \theta' - \phi' = 5\pi/4 を仮定する。
θϕ=π/4\theta - \phi = \pi/4
θϕ=3π/4\theta' - \phi = 3\pi/4
θϕ=3π/4\theta - \phi' = 3\pi/4
θϕ=0\theta' - \phi' = 0
θθ=π/2,ϕϕ=π/2\theta' - \theta = \pi/2, \phi' - \phi = \pi/2.
このとき、S=[cos(π/2)+cos(π/2)+cos(π/2)cos(0)]=[0+0+01]=1\langle S \rangle = -[\cos(\pi/2) + \cos(\pi/2) + \cos(\pi/2) - \cos(0)] = -[0 + 0 + 0 - 1] = 1 となる。
別の角度の組み合わせを試す。θ=0,θ=π/4,ϕ=π/8,ϕ=π/8\theta = 0, \theta' = \pi/4, \phi = \pi/8, \phi' = -\pi/8と仮定する。
S=cos(2θ2ϕ)cos(2θ2ϕ)cos(2θ2ϕ)+cos(2θ2ϕ)\langle S \rangle = -\cos(2\theta - 2\phi) - \cos(2\theta' - 2\phi) - \cos(2\theta - 2\phi') + \cos(2\theta' - 2\phi')
=cos(π/4)cos(π/2π/4)cos(π/4)+cos(π/2+π/4)= -\cos(-\pi/4) - \cos(\pi/2 - \pi/4) - \cos(\pi/4) + \cos(\pi/2 + \pi/4)
=cos(π/4)cos(π/4)cos(π/4)+cos(3π/4)=22222222=22= -\cos(\pi/4) - \cos(\pi/4) - \cos(\pi/4) + \cos(3\pi/4) = -\frac{\sqrt{2}}{2} - \frac{\sqrt{2}}{2} - \frac{\sqrt{2}}{2} - \frac{\sqrt{2}}{2} = -2\sqrt{2}.
S=222.828|\langle S \rangle| = 2\sqrt{2} \approx 2.828
θ=0,θ=π/4,ϕ=π/8,ϕ=π/8\theta = 0, \theta' = \pi/4, \phi = -\pi/8, \phi' = \pi/8と仮定する。
S=cos(π/4)cos(π/2+π/4)cos(π/4)+cos(π/2π/4)\langle S \rangle = -\cos(\pi/4) - \cos(\pi/2 + \pi/4) - \cos(-\pi/4) + \cos(\pi/2 - \pi/4)
=cos(π/4)+cos(π/4)cos(π/4)+cos(π/4)=0= -\cos(\pi/4) + \cos(\pi/4) - \cos(\pi/4) + \cos(\pi/4) = 0
(θ,θ,ϕ,ϕ)=(0,π/4,π/8,π/8)(\theta, \theta', \phi, \phi') = (0, \pi/4, \pi/8, -\pi/8) のとき、S=22|\langle S \rangle| = 2\sqrt{2}

3. 最終的な答え

(θ,θ,ϕ,ϕ)=(0,π/4,π/8,π/8)(\theta, \theta', \phi, \phi') = (0, \pi/4, \pi/8, -\pi/8), S=22|\langle S \rangle| = 2\sqrt{2}
(θ,θ,ϕ,ϕ)=(π/8,3π/8,0,π/4)(\theta, \theta', \phi, \phi') = (\pi/8, 3\pi/8, 0, \pi/4), S=22|\langle S \rangle| = 2\sqrt{2}
(θ,θ,ϕ,ϕ)=(π/4,0,π/8,π/8)(\theta, \theta', \phi, \phi') = (\pi/4,0, \pi/8, -\pi/8), S=22|\langle S \rangle| = 2\sqrt{2}

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