## 問題の解答

解析学級数の収束判定整級数の収束半径広義積分関数の位数曲線の囲む面積
2025/7/31
## 問題の解答
問題1から順番に解いていきます。
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1. 級数の収束判定

(1) n=1(n4+1n2)sinn\sum_{n=1}^{\infty} (\sqrt{n^4+1} - n^2) \sin n
(2) n=1(1)n1n+1n2+1\sum_{n=1}^{\infty} (-1)^{n-1} \frac{n+1}{n^2+1}
**解き方の手順**
(1) まず、(n4+1n2)(\sqrt{n^4+1} - n^2)を変形します。
n4+1n2=(n4+1n2)(n4+1+n2)n4+1+n2=n4+1n4n4+1+n2=1n4+1+n2\sqrt{n^4+1} - n^2 = \frac{(\sqrt{n^4+1} - n^2)(\sqrt{n^4+1} + n^2)}{\sqrt{n^4+1} + n^2} = \frac{n^4+1 - n^4}{\sqrt{n^4+1} + n^2} = \frac{1}{\sqrt{n^4+1} + n^2}
したがって、級数は n=1sinnn4+1+n2\sum_{n=1}^{\infty} \frac{\sin n}{\sqrt{n^4+1} + n^2} となります。
sinnn4+1+n21n4+n21n4|\frac{\sin n}{\sqrt{n^4+1} + n^2}| \le \frac{1}{n^4 + n^2} \le \frac{1}{n^4}であり、n=11n4\sum_{n=1}^{\infty} \frac{1}{n^4} は収束するので、絶対収束します。
(2) これは交代級数です。an=n+1n2+1a_n = \frac{n+1}{n^2+1} とおくと、
limnan=limnn+1n2+1=0\lim_{n \to \infty} a_n = \lim_{n \to \infty} \frac{n+1}{n^2+1} = 0
また、ana_nが単調減少であることを示すために、anan+1a_n - a_{n+1}を計算します。
anan+1=n+1n2+1n+2(n+1)2+1=(n+1)((n+1)2+1)(n+2)(n2+1)(n2+1)((n+1)2+1)=(n+1)(n2+2n+2)(n+2)(n2+1)(n2+1)((n+1)2+1)=n3+2n2+2n+n2+2n+2(n3+n+2n2+2)(n2+1)((n+1)2+1)=n2+3n(n2+1)((n+1)2+1)a_n - a_{n+1} = \frac{n+1}{n^2+1} - \frac{n+2}{(n+1)^2+1} = \frac{(n+1)((n+1)^2+1) - (n+2)(n^2+1)}{(n^2+1)((n+1)^2+1)} = \frac{(n+1)(n^2+2n+2) - (n+2)(n^2+1)}{(n^2+1)((n+1)^2+1)} = \frac{n^3+2n^2+2n+n^2+2n+2 - (n^3+n+2n^2+2)}{(n^2+1)((n+1)^2+1)} = \frac{n^2+3n}{(n^2+1)((n+1)^2+1)}
n1n \ge 1 であれば、anan+1>0a_n - a_{n+1} > 0 なので、ana_n は単調減少です。
したがって、ライプニッツの判定法より、この級数は条件収束します。
**最終的な答え**
(1) 絶対収束
(2) 条件収束
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2. 整級数の収束半径

n=1(2n1)!!(2n)nx2n\sum_{n=1}^{\infty} \frac{(2n-1)!!}{(-2n)^n} x^{2n}
**解き方の手順**
an=(2n1)!!(2n)na_n = \frac{(2n-1)!!}{(-2n)^n}とおきます。
収束半径RRは、1R=lim supnan12n\frac{1}{R} = \limsup_{n \to \infty} |a_n|^{\frac{1}{2n}}で与えられます。
an12n=(2n1)!!(2n)n12n=((2n1)!!)12n2nn2n=((2n1)!!)12n2n|a_n|^{\frac{1}{2n}} = \left| \frac{(2n-1)!!}{(-2n)^n} \right|^{\frac{1}{2n}} = \frac{((2n-1)!!)^{\frac{1}{2n}}}{|-2n|^{\frac{n}{2n}}} = \frac{((2n-1)!!)^{\frac{1}{2n}}}{\sqrt{2n}}
スターリングの公式を用いて、(2n1)!!(2n)!2nn!4πn(2ne)2n2n2πn(ne)n=2(2n)2ne2n2nnnen=222nn2ne2n2nnnen=22nnnen=2(2ne)n(2n-1)!! \approx \frac{(2n)!}{2^n n!} \approx \frac{\sqrt{4\pi n} (\frac{2n}{e})^{2n}}{2^n \sqrt{2\pi n} (\frac{n}{e})^n} = \sqrt{2} \frac{(2n)^{2n} e^{-2n}}{2^n n^n e^{-n}} = \sqrt{2} \frac{2^{2n} n^{2n} e^{-2n}}{2^n n^n e^{-n}} = \sqrt{2} 2^n n^n e^{-n} = \sqrt{2} (\frac{2n}{e})^n
したがって、((2n1)!!)12n(2(2ne)n)12n=214n2ne2ne((2n-1)!!)^{\frac{1}{2n}} \approx (\sqrt{2} (\frac{2n}{e})^n)^{\frac{1}{2n}} = 2^{\frac{1}{4n}} \sqrt{\frac{2n}{e}} \approx \sqrt{\frac{2n}{e}}
((2n1)!!)12n2n2ne2n=1e\frac{((2n-1)!!)^{\frac{1}{2n}}}{\sqrt{2n}} \approx \frac{\sqrt{\frac{2n}{e}}}{\sqrt{2n}} = \frac{1}{\sqrt{e}}
したがって、lim supnan12n=1e\limsup_{n \to \infty} |a_n|^{\frac{1}{2n}} = \frac{1}{\sqrt{e}}となり、R=eR = \sqrt{e}
**最終的な答え**
e\sqrt{e}
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3. 広義積分

02x24x2dx\int_0^2 \frac{x^2}{\sqrt{4-x^2}} dx
**解き方の手順**
x=2sinθx = 2 \sin \theta と置換します。dx=2cosθdθdx = 2 \cos \theta d\theta
x=0x = 0のときθ=0\theta = 0x=2x = 2のときθ=π2\theta = \frac{\pi}{2}
02x24x2dx=0π24sin2θ44sin2θ2cosθdθ=0π24sin2θ2cosθ2cosθdθ=0π24sin2θdθ\int_0^2 \frac{x^2}{\sqrt{4-x^2}} dx = \int_0^{\frac{\pi}{2}} \frac{4\sin^2 \theta}{\sqrt{4-4\sin^2 \theta}} 2 \cos \theta d\theta = \int_0^{\frac{\pi}{2}} \frac{4\sin^2 \theta}{2\cos \theta} 2 \cos \theta d\theta = \int_0^{\frac{\pi}{2}} 4\sin^2 \theta d\theta
sin2θ=1cos2θ2\sin^2 \theta = \frac{1 - \cos 2\theta}{2} なので、
0π24sin2θdθ=40π21cos2θ2dθ=20π2(1cos2θ)dθ=2[θ12sin2θ]0π2=2[(π20)(00)]=π\int_0^{\frac{\pi}{2}} 4\sin^2 \theta d\theta = 4 \int_0^{\frac{\pi}{2}} \frac{1 - \cos 2\theta}{2} d\theta = 2 \int_0^{\frac{\pi}{2}} (1 - \cos 2\theta) d\theta = 2 [\theta - \frac{1}{2} \sin 2\theta]_0^{\frac{\pi}{2}} = 2 [(\frac{\pi}{2} - 0) - (0-0)] = \pi
**最終的な答え**
π\pi
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4. 関数の位数と広義積分の収束判定

f(x)=sinx2x5x6f(x) = \frac{\sin x}{\sqrt{2x^5 - x^6}}, g(x)=x3(3x4+1)(2x2+3)g(x) = \frac{x^3}{(3x^4+1)(2x^2+3)}
(1) 位数を求めます。
(a) f(x)(x+0)f(x) (x \to +0)
(b) g(x)(x)g(x) (x \to \infty)
(2) 広義積分の収束・発散を判定します。
(a) 01f(x)dx\int_0^1 f(x) dx
(b) 0g(x)dx\int_0^\infty g(x) dx
**解き方の手順**
(1) (a) x0x \to 0のとき、sinxx\sin x \approx x より、f(x)x2x5=xx522=12x32f(x) \approx \frac{x}{\sqrt{2x^5}} = \frac{x}{x^{\frac{5}{2}} \sqrt{2}} = \frac{1}{\sqrt{2} x^{\frac{3}{2}}}. したがって、位数は 32-\frac{3}{2}
(b) xx \to \inftyのとき、g(x)x3(3x4)(2x2)=x36x6=16x3g(x) \approx \frac{x^3}{(3x^4)(2x^2)} = \frac{x^3}{6x^6} = \frac{1}{6x^3}. したがって、位数は 3-3
(2) (a) 01f(x)dx\int_0^1 f(x) dx
f(x)12x32f(x) \approx \frac{1}{\sqrt{2} x^{\frac{3}{2}}} より、01f(x)dx0112x32dx=1201x32dx=12[2x12]01=12[2()]\int_0^1 f(x) dx \approx \int_0^1 \frac{1}{\sqrt{2} x^{\frac{3}{2}}} dx = \frac{1}{\sqrt{2}} \int_0^1 x^{-\frac{3}{2}} dx = \frac{1}{\sqrt{2}} [-2x^{-\frac{1}{2}}]_0^1 = \frac{1}{\sqrt{2}} [-2 - (-\infty)]. これは発散します。
(b) 0g(x)dx\int_0^\infty g(x) dx
g(x)16x3g(x) \approx \frac{1}{6x^3} より、0g(x)dx116x3dx=161x3dx=16[12x2]1=16[0(12)]=112\int_0^\infty g(x) dx \approx \int_1^\infty \frac{1}{6x^3} dx = \frac{1}{6} \int_1^\infty x^{-3} dx = \frac{1}{6} [-\frac{1}{2} x^{-2}]_1^\infty = \frac{1}{6} [0 - (-\frac{1}{2})] = \frac{1}{12}. これは収束します。
**最終的な答え**
(1) (a) 32-\frac{3}{2}
(b) 3-3
(2) (a) 発散
(b) 収束
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5. 曲線が囲む領域の面積

(x2+y2)2=2xy(x^2 + y^2)^2 = 2xy
**解き方の手順**
極座標に変換します。x=rcosθx = r\cos\theta, y=rsinθy = r\sin\theta
(r2)2=2rcosθrsinθ(r^2)^2 = 2 r\cos\theta r\sin\theta
r4=2r2cosθsinθ=r2sin2θr^4 = 2r^2 \cos\theta \sin\theta = r^2 \sin 2\theta
r2=sin2θr^2 = \sin 2\theta
r=sin2θr = \sqrt{\sin 2\theta}
領域の面積 S=120π2r2dθ=120π2sin2θdθ=12[12cos2θ]0π2=12[12cosπ(12cos0)]=12[12(1)+12]=12[12+12]=12S = \frac{1}{2} \int_0^{\frac{\pi}{2}} r^2 d\theta = \frac{1}{2} \int_0^{\frac{\pi}{2}} \sin 2\theta d\theta = \frac{1}{2} [-\frac{1}{2} \cos 2\theta]_0^{\frac{\pi}{2}} = \frac{1}{2} [-\frac{1}{2} \cos \pi - (-\frac{1}{2} \cos 0)] = \frac{1}{2} [-\frac{1}{2}(-1) + \frac{1}{2}] = \frac{1}{2}[\frac{1}{2} + \frac{1}{2}] = \frac{1}{2}
**最終的な答え**
12\frac{1}{2}

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