ベクトル $E = E_x \mathbf{i} + E_y \mathbf{j} + E_z \mathbf{k}$ および $A = A_x \mathbf{i} + A_y \mathbf{j} + A_z \mathbf{k}$ が与えられたとき、以下の値をベクトル $E$、$A$ または $E$ だけの成分を用いて表し、$\nabla \phi = \text{grad} \phi$ を導出せよ。 i) $A \cdot E$ ii) $E \times A$ iii) $\text{div} E$

応用数学ベクトル内積外積発散勾配グラディエントベクトル解析
2025/5/30

1. 問題の内容

ベクトル E=Exi+Eyj+EzkE = E_x \mathbf{i} + E_y \mathbf{j} + E_z \mathbf{k} および A=Axi+Ayj+AzkA = A_x \mathbf{i} + A_y \mathbf{j} + A_z \mathbf{k} が与えられたとき、以下の値をベクトル EEAA または EE だけの成分を用いて表し、ϕ=gradϕ\nabla \phi = \text{grad} \phi を導出せよ。
i) AEA \cdot E
ii) E×AE \times A
iii) divE\text{div} E

2. 解き方の手順

a)
i) ベクトルの内積の定義より、
AE=(Axi+Ayj+Azk)(Exi+Eyj+Ezk)=AxEx+AyEy+AzEzA \cdot E = (A_x \mathbf{i} + A_y \mathbf{j} + A_z \mathbf{k}) \cdot (E_x \mathbf{i} + E_y \mathbf{j} + E_z \mathbf{k}) = A_x E_x + A_y E_y + A_z E_z
ii) ベクトルの外積の定義より、
E×A=(Exi+Eyj+Ezk)×(Axi+Ayj+Azk)=ijkExEyEzAxAyAz=(EyAzEzAy)i+(EzAxExAz)j+(ExAyEyAx)kE \times A = (E_x \mathbf{i} + E_y \mathbf{j} + E_z \mathbf{k}) \times (A_x \mathbf{i} + A_y \mathbf{j} + A_z \mathbf{k}) = \begin{vmatrix} \mathbf{i} & \mathbf{j} & \mathbf{k} \\ E_x & E_y & E_z \\ A_x & A_y & A_z \end{vmatrix} = (E_y A_z - E_z A_y) \mathbf{i} + (E_z A_x - E_x A_z) \mathbf{j} + (E_x A_y - E_y A_x) \mathbf{k}
iii) 発散(ダイバージェンス)の定義より、
divE=E=(xi+yj+zk)(Exi+Eyj+Ezk)=Exx+Eyy+Ezz\text{div} E = \nabla \cdot E = \left( \frac{\partial}{\partial x} \mathbf{i} + \frac{\partial}{\partial y} \mathbf{j} + \frac{\partial}{\partial z} \mathbf{k} \right) \cdot (E_x \mathbf{i} + E_y \mathbf{j} + E_z \mathbf{k}) = \frac{\partial E_x}{\partial x} + \frac{\partial E_y}{\partial y} + \frac{\partial E_z}{\partial z}
b)
ϕ=(xi+yj+zk)ϕ=ϕxi+ϕyj+ϕzk\nabla \phi = \left( \frac{\partial}{\partial x} \mathbf{i} + \frac{\partial}{\partial y} \mathbf{j} + \frac{\partial}{\partial z} \mathbf{k} \right) \phi = \frac{\partial \phi}{\partial x} \mathbf{i} + \frac{\partial \phi}{\partial y} \mathbf{j} + \frac{\partial \phi}{\partial z} \mathbf{k}
勾配(グラディエント)の定義より、
gradϕ=ϕxi+ϕyj+ϕzk\text{grad} \phi = \frac{\partial \phi}{\partial x} \mathbf{i} + \frac{\partial \phi}{\partial y} \mathbf{j} + \frac{\partial \phi}{\partial z} \mathbf{k}
したがって、
ϕ=gradϕ\nabla \phi = \text{grad} \phi

3. 最終的な答え

a)
i) AE=AxEx+AyEy+AzEzA \cdot E = A_x E_x + A_y E_y + A_z E_z
ii) E×A=(EyAzEzAy)i+(EzAxExAz)j+(ExAyEyAx)kE \times A = (E_y A_z - E_z A_y) \mathbf{i} + (E_z A_x - E_x A_z) \mathbf{j} + (E_x A_y - E_y A_x) \mathbf{k}
iii) divE=Exx+Eyy+Ezz\text{div} E = \frac{\partial E_x}{\partial x} + \frac{\partial E_y}{\partial y} + \frac{\partial E_z}{\partial z}
b)
ϕ=gradϕ=ϕxi+ϕyj+ϕzk\nabla \phi = \text{grad} \phi = \frac{\partial \phi}{\partial x} \mathbf{i} + \frac{\partial \phi}{\partial y} \mathbf{j} + \frac{\partial \phi}{\partial z} \mathbf{k}

「応用数学」の関連問題

音の強さ $I = 10^{-6}$ のときの音の強さのレベルを、式 $\text{(音の強さのレベル)} = 10 \log_{10} \frac{I}{I_0}$ を用いて計算します。ただし、$I...

対数指数物理
2025/5/31

制約条件 $x^2 + y^2 - 1 = 0$ の下で、関数 $f(x, y) = xy$ の最大値と最小値を求めます。

最適化ラグランジュの未定乗数法最大値最小値多変数関数
2025/5/31

制約条件 $x^2 + y^2 - 1 = 0$ の下で、$f(x,y) = xy$ の最大値と最小値を求める問題です。

最大値最小値ラグランジュの未定乗数法多変数関数制約条件
2025/5/31

温度 $T$ の環境下で、物質量 $n$ の理想気体が取手付きピストンのある容器に封入されている。容器の上部は真空である。気体は容器を通して外界と自由に熱をやり取りできる。ピストンの質量は無視できるほ...

熱力学理想気体等温過程断熱過程仕事
2025/5/31

断熱壁で囲まれた容器1と容器2があり、それぞれ理想気体が封入されています。容器1は容積が変化せず、初期温度が $T_1$ です。容器2はピストン付きで、初期温度が $T_2 (<T_1)$ 、圧力が ...

熱力学理想気体熱平衡内部エネルギー
2025/5/31

白熱電球の発熱体が黒体であると仮定して、以下の問いに答えます。 (i) ある白熱電球から放射される光の最も強度の高い波長が $1.07 \ \mu m$ であったとき、ウィーンの変位則を用いて発熱体の...

熱力学黒体放射ウィーンの変位則ステファン・ボルツマンの法則積分
2025/5/31

白熱電球を黒体と仮定して、以下の3つの問いに答えます。 (i) 最も強度が高い波長が与えられたとき、ウィーンの変位則を用いて発熱体の温度 $T$ を求めます。 (ii) 発熱体が単位時間・単位面積あた...

熱力学黒体放射ウィーンの変位則ステファン=ボルツマンの法則
2025/5/31

この問題は、白熱電球の発熱体を黒体と仮定し、ウィーンの変位則を用いて発熱体の温度を求め、単位時間・単位面積当たりに放出するエネルギーを求め、さらに表面積が与えられた場合に放出されるエネルギーを計算する...

熱力学物理ウィーンの変位則黒体放射エネルギー計算
2025/5/31

断面積 $A$ のピストン付き容器に $n$ モルの理想気体が封入されている。容器の上部は真空である。 (i) ピストンの上に質量 $m$ のおもりAを置いたとき、気体の体積が $V_1$ となった。...

熱力学理想気体等温過程断熱過程仕事熱量
2025/5/31

関数 $f(x, y) = x + y$ の、条件 $g(x, y) = (\frac{x}{2})^2 + y^2 - 1 = 0$ の下での最大値と最小値を、ラグランジュの未定乗数法を用いて求めま...

ラグランジュの未定乗数法最大値最小値多変数関数
2025/5/31